문서의 임의 삭제는 제재 대상으로, 문서를 삭제하려면 삭제 토론을 진행해야 합니다. 문서 보기문서 삭제토론 전자기파 방사 (문단 편집) === 요약 === * 전기 쌍극자나 자기 쌍극자가 변화하면 복잡하게 주어지는 방사장을 만들어낸다. * 방사장은 [math((kr)^{-1})]에 비례하는 장으로 잡으며, 이것은 방사하는 原 가까이의 장에 관심이 있는 것이 아니라 매우 먼 영역에서 관측되는 장 즉, 먼 영역에서 방사 강도가 관측되는 장에 관심이 있기 때문에 그렇게 잡는 것이다. 이렇게 하면, 자기장 혹은 전기장 모두 [math(r^{-1})]에 비례하여, 포인팅 벡터를 구할 시 [math(r^{-2})]에 비례하게 되며, 방사 강도를 구할 때, 미소 면적은 [math(r^{2})]에 비례하게 되어 거리에 의존된 항이 모두 상쇄된다. 그렇기 때문에 原으로부터 매우 먼 영역에서도 방사 강도가 존재할 수 있다. * 전자기파 자체의 복사 강도는 [[포인팅 벡터]]로 주어지며, 포인팅 벡터 자체는 단위 면적, 단위 시간 당 표면을 통과하는 에너지가 이므로 구면에 대해 적분하면, 전자기파가 구면을 통과하면서 한 일률을 계산할 수 있으며, 이것을 총 방사 강도라 한다. 또한, 단위 입체각 당 복사 강도는 거리에 무관하며, 쌍극자와 수직인 축에서 최대가 되며, 쌍극자가 놓여 있는 축에서는 0이 된다. * 아래의 표는 위 문단들의 내용을 요약한 것이다. || || '''전기 쌍극자 모멘트 방사''' || '''자기 쌍극자 모멘트 방사''' || || '''原''' || [math( \mathbf{p}(t)=p_{0}\mathbf{\hat{z}}\cos{(\omega t)} )] || [math(\mathbf{m}(t)=m_{0}\mathbf{\hat{z}}\cos{(\omega t)})] || || '''방사장''' || [math(\displaystyle \begin{aligned} \mathbf{E}(\mathbf{r},\,t)&=- \hat{\boldsymbol{\theta}} \, \frac{p_{0}k^{3}}{4 \pi \varepsilon_{0}}\frac{\cos{(\omega t-kr)}}{kr}\sin{\theta} \\ \mathbf{B}(\mathbf{r},\,t)&=- \hat{\boldsymbol{\phi}} \, \frac{p_{0}k^{3}}{4 \pi \varepsilon_{0}c} \frac{\cos(\omega t-kr)}{kr} \sin{\theta} \end{aligned} )] || [math(\displaystyle \begin{aligned} \mathbf{E}(\mathbf{r},\,t)&=\hat{\boldsymbol{\phi}}\,\frac{m_{0} k^{3}}{4 \pi \varepsilon_{0} c } \frac{\cos(\omega t-kr)}{kr} \sin{\theta} \\ \mathbf{B}(\mathbf{r},\,t)&=-\hat{\boldsymbol{\theta}} \, \frac{m_{0} k^{3}}{4 \pi \varepsilon_{0} c^{2} } \frac{\cos(\omega t-kr)}{kr} \sin{\theta} \end{aligned} )] || || '''포인팅 벡터''' || [math( \displaystyle \mathbf{S}=\mathbf{\hat{r}}\,\frac{p_{0}^2k^{4}}{(4 \pi \varepsilon_{0})^{2}c \mu_{0} r^{2}} \cos^{2}{(\omega t-kr)}\sin^{2}{\theta} )] || [math( \displaystyle \mathbf{S}=\mathbf{\hat{r}}\,\frac{m_{0}^2k^{4}}{(4 \pi \varepsilon_{0})^{2}c^{3} \mu_{0} r^{2}} \cos^{2}{(\omega t-kr)}\sin^{2}{\theta} )] || || '''총 방사 강도''' || [math( \displaystyle \langle P \rangle=\frac{p_{0}^2k^{4}}{12 \pi \varepsilon_{0}^{2}c \mu_{0} } )] || [math( \displaystyle \!\left \langle P \right \rangle=\frac{m_{0}^2k^{4}}{12 \pi \varepsilon_{0}^{2}c^{3} \mu_{0} } )] ||저장 버튼을 클릭하면 당신이 기여한 내용을 CC-BY-NC-SA 2.0 KR으로 배포하고,기여한 문서에 대한 하이퍼링크나 URL을 이용하여 저작자 표시를 하는 것으로 충분하다는 데 동의하는 것입니다.이 동의는 철회할 수 없습니다.캡챠저장미리보기